回复：核聚变的实现需要多种技术的结合,激光+磁场+离子加速

什么叫托卡马克？
托卡的意思是环形室，马克的意思是电磁线圈。
托卡马克是：仿星器和或许器的杂交产物

这是ITER，国际热核聚变堆，世界最大的托卡马克
箭头所指是其产生割线磁场的线圈

它一边利用轴线的磁场，让等离子体中的原子核和电子以相互相反的方向受到外磁场的约束旋转；
另一边利用割线的磁场，让原子核的圆周运动加速，原子核的圆周运动越快，自身还会产生一个和轴线磁场相同方向的磁场，这个磁场会让原子核自身收缩。这个效应叫“箍缩”
外磁场强度和“箍缩”磁场强度的比值怎样提高，这个比值叫贝塔值，目前托卡马克只做到了0.02的贝塔值。在这个贝塔值下，托卡马克虽然短期内有可能实现接近10的增益值（增益就是输入/输出比），但由于离子体的密度不够，无法实现传播燃烧，只能用不断输入加热能量的方式为新喷入的燃料加热。
若是要实现传播燃烧，既新喷入的燃料能被先前正在反应的等离子体自行加热到需要的温度，托卡马克装置只需要输入能量维持约束外磁场和保持箍缩作用的割线磁场，那么必须要实现更高的密度，至少要做到0.1以上的贝塔值。
现在托卡马克的最大难题是如何提高贝塔值的同时，还能不产生扭曲不稳定性和腊肠不稳定性。若是控制不当，提高贝塔值就有可能产生腊肠不稳定性，也会导致反应熄灭。
@libai2727
@jeffryxjf

@jeffryxjf ：
我认为是不可能实现的
因为想让小球均匀的压缩，和均匀的传播燃烧是惯性约束聚变最大的难题也是最关键的问题。
你这还直接从一侧撞击，还有比你这个设想更扩大不均匀和不稳定的法子么？

在消融爆聚过程中，超高压缩必需的巨大压力主要靠传热与聚心增压两种手段实现。这就要求通过束能的有效吸收与沉积能量向消融面的输运能产生足够高的消融压力，而且在聚心压缩过程中还应严格保持高度的球对称性。
爆聚的对称性导致下列苛刻要求：
靶丸受照射的均匀性；
靶丸壳层面很高的光洁度及有效防止流体力学不稳定性（主要是瑞利－泰勒不稳定性）发展等。另外，任何形式的燃料预加热也严重妨害达到预期的高压缩。
激光爆聚的实验结果已分别取得了将氘氚压缩至液态密度100倍（离子温度约500eV，压力约10^10atm）与经氘氚热核反应产生的中子数最高达4×10^10个（离子温度约10keV）的总体结果。
@libai2727
@jeffryxjf

@jeffryxjf : 先截取第一个事件，特勒——乌拉姆之争（前面人名都弄错了实在不好意思）。

@jeffryxjf :
如果向燃料球一端辐射强大的能量，让燃料球局部加热到核聚变触发的温度会如何？
根据物质受热，热运动加速，当物态变化到气体、等离子体的时候，就会受热膨胀的原理。
1、当局部的辐射强度足够高，是有可能触发局部少量原子核聚变的，但是同时也会迅速膨胀。等离子体膨胀就会变得稀薄，这样就会导致两个结果：原子平均间距变远，碰撞几率降低；原子平均间距变远，隧道效应聚合也会降低。这样的话，就肯定导致这一团等离子体只有少量原子核聚合。
2、反应区传递的热量进入未反应区，会迅速将靠近的部分变成等离子体，远端的部分变成气体，等离子体和气体都会受热汽化，膨胀开来。结果会如上一条。

3、假设，短时间内照射强度更高，让局部几乎每个原子核都达到足够突破库仑势垒的动能，能不能触发链式的聚变反应呢？我的答案是不能。为什么？因为在稀薄的等离子体中，假如极短的时间能让几乎每个氘和氚原都达到突破库仑势垒的动能，需要的温度是十亿开尔文，也就是几乎是十亿摄氏度。但是氘氚聚变后的放出能量的温度，也仅能勉强达到这个温度。
这里要考虑这种情况，反应热能是半球面辐射，同等质量的氘氚聚变，放出的能量仅能将同等质量的氘氚几乎都加热到突破库仑势垒的动能，放出的能量向临近燃料传播的时候是呈逐步扩大的半球体积传播。按照半球球体积公式，半径的三次方乘以2/3π，可见要让同样半径临近的燃料迅速达到反应区一样的十亿度的温度，就需要反应区能凭空多出7倍的能量产出。
显然这是不可能的，所以可以推理出，即使能让局部加热到大部分原子核都突破库仑势垒的温度，由于在燃料中传播能量的衰减与距离呈三次方反比的关系，局部的这种聚变传播不了多远就会熄灭。也就说，这种情况下，核聚变也表现出了没有约束就会自动熄火的特点。

所以说，我认为，无约束的条件下，局部的核聚变会加热部分其他未反应的燃料，但不能压缩其他未反应的燃料，只会让其加速扩散。